管式換熱器的動(dòng)態(tài)模型
將上節(jié)導(dǎo)出的基礎(chǔ)方程應(yīng)用到實(shí)際的管式換熱器，且考慮到分析、板式換熱器求解的方便，必須將上述的基本方程進(jìn)行適當(dāng)?shù)暮喕?例如，通常對于單相介質(zhì)換熱器主要考慮溫度的變化，而不考慮壓力的變化，并在以上方程的基礎(chǔ)上進(jìn)一步作如下的假設(shè)，從而使問題得到簡化.
一、假設(shè)和荃本方程的導(dǎo)出
（I）換熱器中介質(zhì)為不可壓縮流體，其介質(zhì)的密度可視為不變，
?。?）介質(zhì)的比熱近似為常數(shù)，
?。?）忽略換熱器中的壓降（即換熱器中壓力保持不變）及動(dòng)量的變化.
基于以上幾點(diǎn)補(bǔ)充很定，前面的基礎(chǔ)方程中的動(dòng)童守恒、質(zhì)量守恒方程可以去掉，只留下金屬蓄熱方程式（2-12）及簡化后的能量守恒方程或者采取以下方法直接導(dǎo)出與式（2-16a）相類似的方程。
?。?）對于并聯(lián)流動(dòng)型和復(fù)合流動(dòng)型換熱器，各流道的冷、熱流體均按等流量進(jìn)行分西己;
?。?）流道各個(gè)新面的形狀相同，流體的流速一定;
?。?）在流體流動(dòng)截面上溫度是均勻的，并忽略流動(dòng)方向的導(dǎo)熱:
（4）板的厚度方向不存在溫度梯度，且傳熱系數(shù)不變.然后，在第k號(hào)與第k+i號(hào)傳熱板組成的第k號(hào)流道中，沿傳熱板（即流體流動(dòng)方向）取一長方形的微元體，如圖2-16所示.從分析微元體內(nèi)部的熱平衡著手，建立板式順流換熱器的動(dòng)態(tài)方程.
設(shè)換熱器長度為L,，在換熱器管中取出長度為dt、流通橫截面積為A:的一個(gè)微元段，如圖2-8所示?？疾旃軆?nèi)流體介質(zhì)與管壁面進(jìn)行熱交換時(shí)的情況，管內(nèi)流休介質(zhì)的流速為密度為P.拾為幾:，比熱為C溫度為9壁面的溫度為e}c人>）,）,壁面與管內(nèi)介質(zhì)的換熱系數(shù)。
